История открытия нейтрона История открытия нейтрона начинается с безуспешных попыток Чедвика обнаружить нейтроны при электрических разрядах в водороде (на основе вышеупомянутой гипотезы Резерфор-да). Резерфорд, как мы знаем, осуществил первую искусственную ядерную

В атомном мире существуют, насколько нам известно, три важных закона сохранения, которые выполняются как в повседневной жизни, так и в огромной окружающей нас Вселенной.

К ним относятся законы сохранения импульса, сохранения момента количества движения и сохранения энергии.

Все три закона устанавливают соотношения между массой и скоростью - хорошо знакомыми нам величинами. Но атом и образующие его частицы, оказывается, подчиняются еще и четвертому закону сохранения, касающемуся совершенно незнакомого нам явления. Уже в 600 году до новой эры, благодаря исследованиям греческого философа Фалеса Милетского, было известно, что натертая ископаемая смола - янтарь - обладает свойством притягивать легкие предметы. Теперь принято говорить, что натертый янтарь получает электрический заряд или «электризуется». Слово «электричество» произошло от греческого elektron - янтарь.

В 1773 году французский физик Шарль Франсуа Дюфе продемонстрировал существование двух разных видов электрического заряда, один из которых был обнаружен на натертом янтаре, а другой - на натертом стекле. Разница между двумя этими электрическими зарядами видна из следующего опыта.

Подвесим два маленьких кусочка пробки рядом на шелковых ниточках. К каждому из них прикоснемся куском электрически заряженного янтаря, при этом некоторая часть электрического заряда стечет в каждый из кусочков пробки. Шелковые нити, к которым они подвешены, больше не висят вертикально, а отклоняются под углом. Теперь пробки находятся друг от друга дальше, чем они были до получения заряда. То же самое случится, если обоих кусочков пробки коснуться электрически заряженными кусочками стекла.

Если, однако, одного куска пробки коснуться заряженным янтарем, а другого стеклом, оба кусочка притянутся друг к другу. В этом и заключалась разница, которая привела Дюфе к предположению о существовании двух видов электрического заряда. Возникло обобщение: одноименные электрические заряды отталкиваются, разноименные - притягиваются.

В сороковых годах XVIII века американец Бенджамин Франклин, человек широкого кругозора, начал эксперименты с электричеством. Он заметил, что если тела, несущего один вид заряда, коснуться телом, несущим равный по величине заряд другого знака, заряды нейтрализуют друг друга, и оба тела становятся электрически незаряженными. Как будто электрическая жидкость перелилась оттуда, где она была в избытке, туда, где ее не хватало. В результате в обоих местах установился какой-то средний уровень.

Франклин считал, что тело, содержащее электрическую жидкость в избытке, несет положительный электрический заряд, а тело, испытывающее ее недостаток, несет отрицательный электрический заряд. Он не мог сказать, какое тело содержит избыток, а какое недостаток, поэтому он произвольно принял заряд ненатертого стекла за положительный, а натертого янтаря - за отрицательный. Этих обозначений с того времени и придерживаются.

Последующие поколения физиков, изучавших поведение электрически заряженных тел, пришли к выводу, что суммарный электрический заряд замкнутой системы постоянен.

Действительно, когда натирают янтарь, электрический заряд не возникает из ничего. Если янтарь натирают рукой, отрицательный электрический заряд, полученный янтарем компенсируется точно таким же положительным зарядом, который получает рука. Сумма этих двух зарядов равна нулю. Когда электрический заряд с руки уходит в землю и растекается по всей земной поверхности, кажется, что он исчезает. Создается иллюзия «возникновения» заряда на янтаре. Мы рассмотрели уже аналогичные случаи с положительными и отрицательными импульсами или с моментами количества движения по и против часовой стрелки. Следовательно, можно сформулировать четвертый закон сохранения: сохранение электрического заряда.

Когда в 90-х годах прошлого века физики стали яснее представлять себе структуру атома, они обнаружили, что, по крайней мере, некоторые его части несут электрический заряд. Например, электроны, заполняющие внешние области атома, заряжены отрицательно, а ядро в центре атома несет положительный электрический заряд. Конечно, сразу же возник вопрос о величине этих зарядов, прежде чем ответить, рассмотрим некоторые единицы заряда.

Общепринятой единицей электрического заряда является кулон (по имени французского физика Шарля Огюстена Кулона, определившего в 1785 году величину электрического заряда по измеренной силе притяжения и отталкивания его другими зарядами). В 60-ваттной лампочке каждые две секунды через любую точку нити накала проходит электрический заряд в один кулон. Гораздо меньше электростатическая единица заряда. Кулон равен 3·10 9 электростатических единиц.

Но даже электростатическая единица чрезвычайно велика для измерения заряда одного электрона. Впервые с достаточной точностью заряд электрона измерил в 1911 году американский физик Роберт Эндрюс Милликен. Он оказался равным примерно половине миллиардной доли электростатической единицы. Согласно последним измерениям, заряд электрона составляет 4,80298·10 -10 электростатических единиц. Чтобы не пользоваться такой неудобной дробью, приняли электрический заряд электрона равным -1, где знак минус означает отрицательный заряд. Любой электрон, участвует ли он в электрическом токе или принадлежит атому какого-либо элемента, имеет заряд, точно равный -1, независимо от точности наших самых чувствительных инструментов.

Простейшее атомное ядро, т. е. ядро атома водорода имеет электрический заряд +1. Насколько позволяют судить наиболее чувствительные приборы, положительный заряд ядра водорода точно равен отрицательному заряду электрона (хотя, конечно, противоположен по знаку). Более тяжелые атомные ядра имеют большие положительные заряды, которые обязательно выражаются целым числом. До сих пор, по крайней мере, не обнаружили какого-либо дробного заряда, положительного или отрицательного.

Атомы каждого элемента имеют характерный ядерный заряд, отличный от заряда атомов других элементов. Например, все атомы водорода имеют ядерный заряд +1, все атомы гелия +2, все атомы углерода +6, все атомы урана +92. Этот ядерный заряд называется атомным номером.

Изотопы отличаются друг от друга массовым числами, но тем не менее они идентичны по атомному номеру и являются атомами одного и того же элемента. Существуют как атомы с ядерным зарядом +1 и массовым числом 1, так и атомы с ядерным зарядом +1 и массовым числом 2. Оба типа относятся к атомам водорода. Их называют водород-1 или водород-2, или 1 Н 1 и 1 H 2 , где индекс вверху справа - массовое число, индекс внизу слева- атомный номер. Таким же образом два изотопа урана записывают 92 U 238 и 92 U 235 .

Оба изотопа урана радиоактивны. Каждый распадается, излучая?-частицу и превращаясь в атом тория. Атомный номер тория 90, а?-частица, являющаяся ядром атома гелия, имеет атомный номер 2. Тогда можно записать:

U +92 > Th +90 + He +2 .

Начальное атомное ядро имело заряд +92, а два конечных ядра +90 и +2, т. е. в общей сложности +92. Это частный случай общего правила. Атом с атом номером х, излучив?-частицу, всегда превращается в другой атом с атомным номером х -2. Исключений никогда не наблюдали. Следовательно, в случае излучения?-частицы закон сохранения электрического заряда выполняется.

Применим ли закон сохранения электрического заряда к излучению атомным ядром?-частицы? Эта частица представляет собой электрон, который обозначается e -1 , так как электрон имеет заряд -1.

Рассмотрим далее поведение изотопов тория, образовавшихся при распаде урана. Они не очень распространены в природе, поскольку, в свою очередь, быстро распадаются. При этом излучается?-частица и образуется изотоп элемента протактиния, который имеет атомный номер 91 и обозначается символом Ра. Сосредоточив внимание на электрическом заряде, можно записать

Th +90 > Pa +91 + e -1 .

Снова наблюдаем сохранение электрических зарядов.

Атом с атомным числом х, излучив?-частицу, всегда превращается в другой атом с атомным числом х+1. Исключений из этого правила также не наблюдали. Значит, закон сохранения электрического заряда справедлив и для излучения?-частицы.

Атом, излучающий?-лучи, не меняет в процессе излучения атомного номера, так как фотон?-лучей не несет заряда.

Короче говоря, оказалось, что закон сохранения электрического заряда выполняется при любой ядерной реакции.

Хотя вопрос об излучении?-частицы казался окончательно выясненным, поскольку закон сохранения электрического заряда выполнялся, физики продолжали свои исследования. Для них оставалось загадкой, как положительно заряженное ядро способно испускать отрицательно заряженную частицу.

Тот простой факт, что атомное ядро испускает?- и?-частицы, сам по себе свидетельствует о том, что ядро состоит из еще более мелких частей и, по крайней мере, одна из них должна нести положительный электрический заряд.

Почти десять лет после открытия электрона физики подстерегали некую положительно заряженную частицу, аналогичную отрицательно заряженному электрону. Но поиски не увенчались успехом. Самая маленькая положительно заряженная частица, которую удалось обнаружить, оказалась ядром водорода-1, и ее обозначили 1 H 1 . Электрический заряд ее был минимальным, т. е. в точности равнялся заряду электрона, но имел противоположный знак. Однако масса этой частицы была в 1836,11 раз больше массы электрона.

К 1914 году Резерфорд убедился, что ядро водорода является самой легкой положительно заряженной частицей, присутствующей во всех атомных ядрах. Но почему она гораздо тяжелее отрицательно заряженного электрона (хотя обе частицы имеют одинаковые заряды противоположного знака), - он не мог объяснить. И никто не смог, ни тогда, ни теперь. Это остается одной из нерешенных проблем ядерной физики по сей день.

В 1920 году Резерфорд предложил назвать эту положительно заряженную частицу протоном от греческого слова protos - первый, так как из-за своей большой массы он казался первой, т. е. самой важной, среди субатомных частиц. Масса протона по атомной шкале равна 1,00797, и в большинстве случаев без большой погрешности ее принимают за единицу.

Ядро водорода-1 состоит из одного протона. Казалось, все другие ядра должны содержать два или более протонов, но вскоре выяснилось, что атомные ядра (не водорода-1, а другие) не могут состоять только из протонов. Протон имеет электрический заряд +1 и массовое число, примерно равное единице, и если бы ядра состояли только из протонов, их атомный номер должен был равняться атомному числу. Но это верно только для водорода-1. Массовые числа других ядер больше их атомных номеров.

Рассмотрим, например, ядро азота с массовым числом 14. Если бы оно состояло только из протона, его электрический заряд был бы равен +14 и, следовательно, атомный номер был бы тоже 14. В действительности же электрический заряд ядра азота +7 и ядро можно обозначить как 7 N 14 . Что же происходит с остальными семью единицами заряда?

Сначала физики думали, что ответ заключается в наличии в ядре электронов. Если бы ядро азота содержало 14 протонов и 7 электронов, суммарная масса семи электронов была бы достаточно маленькой, чтобы ею пренебречь, зато электроны компенсировали бы половину положительных зарядов. В качестве побочного эффекта наличие ядерных электронов сказалось бы также на способности ядра излучать электроны в виде?-частиц. Эта модель строения ядра потерпела крах в вопросе о спине частицы.

Известно, что при движении заряженных частиц создается магнитное поле. В 1928 году английский физик Поль Дирак пришел к выводу, что заряженные частицы движутся даже тогда, когда кажется, что они находятся в покое. Лучше всего предположить, что такие частицы вращаются вокруг своей оси, т. е. имеют определенный момент количества движения. Если частица вращается, она должна обладать энергией, которая поглощается определенными порциями, или квантами. Это справедливо для всех вращающихся тел (даже для планет вроде Земли). Величина кванта, однако, так мала по сравнению с полной энергией вращения Земли, что если бы Земля получила квант или даже триллион квантов энергии вращения, никто ничего не заметил бы. Но если бы такой квант энергии получила субатомная частица, ее вращение заметно изменилось бы, так как для субатомной частицы квант очень велик. Вращение частицы нельзя обнаружить никакими измерениями, но можно показать, что значения спина частицы соответствуют только целому числу квантов энергии. Величина момента количества движения вращающейся частицы чрезвычайно мала. Поэтому была придумана специальная шкала, по которой спин фотона был принят равным единице, по этой шкале протон и электрон имеют спин 1/2 каждый. Момент количества движения бывает направлен по и против часовой стрелки. Протон или электрон могут вращаться в том или ином направлении и, следовательно, их спин равен либо +1/2, либо -1/2.

Рассмотрим систему, содержащую несколько таких частиц. Если справедлив закон сохранения момента количества движения, суммарный спин системы должен быть равен сумме спинов отдельных частиц. Пусть система состоит из четырех частиц - протонов или электронов, или тех и других вместе. Если каждая частица имеет спин +1/2 или -1/2, суммарный спин равен нулю или целой величине. Суммарный спин любой системы, содержащей четное число частиц, каждая из которых имеет спин + 1/2 или -1/2, всегда равен нулю или целому числу.

Если же система состоит из нечетного числа частиц каждая из которых имеет спин +1/2 или -1/2, суммарный спин никогда не будет равен целому числу или нулю, а будет принимать только полуцелые значения.

Следовательно, если атомное ядро состоит из протонов и электронов, суммарный спин ядра (ядерный спин) зависит от полного числа всех частиц. Тогда, если ядро азота 7 N 14 в самом деле состоит из 14 протонов и 7 электронов, общее число частиц 21, т. е. нечетное, и ядерный спин азота-14 должен быть равен 1/2.

Эксперименты, проведенные в 1929 году, показали, однако, что он равен целому числу.

Такое несоответствие было обнаружено и для некоторых других ядер. Стало совершенно ясно, что, если ядра содержат и протоны, и электроны, некоторые из них нарушают закон сохранения момента количества движения. Физики страшно не любят отказываться от закона, если есть возможность избежать этого, поэтому они бросились на поиски какого-либо другого объяснения строения ядра.

Предположим, что вместо пары протон - электрон в ядре присутствует одна незаряженная частица. Ее существование не влияет на закон сохранения электрического заряда, так как суммарный электрический заряд пары протон - электрон равен нулю, заряд заменяющей их частицы также равен нулю.

Разница заключается в моменте количества движения. Если протон и электрон имеют спины +1/2 или -1/2 каждый, суммарный спин будет равен +1, 0 или -1. Незаряженная же частица может обладать спином +1/2 или -1/2. Ядро азота-14 должно тогда состоять из протонов и незаряженных частиц.

Если масса нейтральной частицы равна массе протона, массовое число должно быть равно 14, а атомный номер (обусловленный одними протонами, так как только они обладают положительным зарядом) - семи, т. е. это был бы изотоп 7 N 14 . Только общее число частиц в ядре было бы 14, т. е. четным, вместо нечетного 21. Но при четном числе частиц, каждая из которых имеет спин 1/2, спин ядра азота должен быть целым числом. Таким образом, закон сохранения момента количества движения был бы спасен.

Трудность заключалась в самом отыскании этой незаряженной частицы.

Методы обнаружения субатомных частиц были основаны на их способности выбивать электроны из атомов, с которыми они сталкиваются, превращая их в ионы. Последние регистрируются разными приборами, используемыми физиками для изучения частиц.

Ионы образуются частицами, несущими любой тип заряда Отрицательно заряженная частица отталкивает отрицательно заряженные электроны и выбивает их из атома, вблизи которого она пролетает. Положительно заряженная частица притягивает электроны, вырывая их из ближайших к ней атомов. Незаряженная частица не взаимодействует с электронами, т. е. не образует ионов, а следовательно, ее нельзя обнаружить непосредственно. Тем не менее, существуют косвенные методы обнаружения невидимых обычно объектов. Если вы посмотрите в окно, вы увидите деревья, но не увидите воздуха. Однако если вы заметите, что листва на деревьях колышется, справедливо предположите, что она получает энергию за счет движения каких-то масс, которые вы не в состоянии видеть. Тщательно изучая поведение движущихся листьев, можно много узнать о свойствах воздуха, совсем не видя его.

Начиная с 1930 года ученые стали замечать, что при бомбардировке некоторых элементов?-частицами возникает излучение, которое нельзя обнаружить обычными методами. Если на пути такого излучения помещался парафин, из него вылетали протоны. Что-то сообщало протонам импульс. Переданный импульс был значительным, следовательно, излучение должно было состоять из очень тяжелых или очень быстрых частиц, а возможно, из тяжелых и одновременно быстрых. Английский физик Джеймс Чедвик сумел правильно истолковать полученные данные и в 1932 году заявил об открытии давно подозреваемой нейтральной частицы. Она была названа нейтроном. Нейтрон имеет массу, которая чуть-чуть больше массы протона; в настоящее время она принята равной 1,008655. У нейтрона нулевой электрический заряд и спин +1/2 или -1/2, т. е. именно те свойства, которые были необходимы, чтобы спасти закон сохранения момента количества движения.

Немецкий физик Вернер Карл Гейзенберг сразу же предположил, что ядро состоит из протонов и нейтронов, т. е. из двух разновидностей нуклонов, которые были упомянуты выше.

Поскольку массовые числа протонов и нейтронов равны примерно единице, массовое число любого ядра равно числу содержащихся в нем нуклонов. Атомный номер, представляющий собой электрический заряд ядра, равен числу протонов, так как только протоны несут электрический заряд. Ядро 2 Не 4 состоит из 2 протонов и 2 нейтронов (т. е. из четырех нуклонов), 8 O 16 состоит из восьми протонов и восьми нейтронов (т. е. из 16 нуклонов), 90 Th 232 состоит из 90 протонов и 142 нейтронов (т. е. из 232 нуклонов).

Все изотопы любого элемента имеют одинаковый атомный номер, следовательно, все они должны иметь одинаковое характерное число протонов в ядрах. Массовые числа у них разные, поэтому они должны иметь разное количество нуклонов. Разница эта возникает только из-за разницы числа нейтронов. Так, ядра двух изотопов углерода, 6 С 12 и 6 С 13 содержат 6 протонов и 6 нейтронов в первом случае и 6 протонов и 7 нейтронов во втором.

Что касается урана, то ядро 92 U 235 состоит из 92 протонов и 143 нейтронов, т. е. всего из 235 нуклонов, ядро 92 U 238 - из 92 протонов и 146 нейтронов, т. е. всего из 238 нуклонов.

Протон-нейтронная модель ядра вполне удовлетворяет физиков и по сей день считается лучшей. Тем не менее, на первый взгляд она вызывает некоторые сомнения. Если атомное ядро состоит только из протонов и нейтронов, снова возникает вопрос о том, как могут вылететь из него отрицательно заряженные электроны в виде?-частиц. А что если электронов в ядре нет и они образуются в момент распада? Применим законы сохранения в поисках правильного решения.

Образование электрона означает возникновение отрицательного электрического заряда. Но по закону сохранения электрического заряда отрицательный заряд не может образоваться, пока одновременно не возникнет положительный. Однако ни одна положительно заряженная частица не вылетает из ядра вместе с?-частицей следовательно, такая частица должна остаться внутри ядра. Известно, что внутри ядра существует одна-единственная положительно заряженная частица - протон. Из всего сказанного следует, что, когда из ядра вылетает электрон, внутри ядра образуется протон. Перейдем к закону сохранения энергии. Протон обладает массой, и если он образуется, где-то в другом месте должна исчезнуть масса. Во всех ядрах, кроме водорода-1 присутствуют нейтроны. Будучи незаряженным, нейтрон появляется или исчезает, не нарушая закон сохранения электрического заряда. Следовательно, при излучении?-частицы внутри ядра исчезает нейтрон и одновременно возникает протон (рис. 4). Другими словами, нейтрон превращается в протон, испуская при этом электрон. Нарушение закона сохранения энергии не наблюдается, так как нейтрон чуть-чуть тяжелее протона. Протон и электрон вместе имеют массу 1,008374 по шкале атомных весов, а масса нейтрона равна 1,008665. При превращении нейтрона в электрон и протон масса 0,00029 «исчезает». В действительности она превращается в кинетическую энергию вылетающей?-частицы, равную примерно 320 кэв.

Рис. 4. Излучение?-частицы.

Такое объяснение кажется удовлетворительным, поэтому подведем итог, используя по возможности простую систему символов. Обозначим нейтрон n, протон p + , электрон е - и запишем уравнение излучения?-частицы:

n > р + + е - .

Наши рассуждения только косвенно отражают то, что происходит внутри ядра. В действительности нельзя заглянуть внутрь ядра и увидеть, как протон превращается в нейтрон, когда вылетает заряженный электрон. По крайней мере, до сих пор нельзя. А можно ли наблюдать отдельные нейтроны в свободном состоянии? Будут ли они, так сказать, на наших глазах превращаться в протоны и испускать быстрые электроны?

В 1950 году физикам удалось, наконец, получить ответ. Свободные нейтроны время от времени распадаются и превращаются в протоны, причем происходит это не часто. Каждый раз, когда нейтрон претерпевает такое изменение, излучается электрон.

Нейтроны существуют в свободном состоянии до тех пор, пока не произойдет распад, и вопрос о том, как долго длится этот период, очень важен. Когда конкретно нейтрон претерпит радиоактивный распад, - сказать невозможно. Процесс этот носит случайный характер. Один нейтрон существует, не распадаясь, одну миллионную долю секунды, другой - пять недель, третий - двадцать семь миллиардов лет. Тем не менее, для большого количества частиц одного типа с достаточной степенью точности можно предсказать, когда распадется определенный процент их. (Аналогичным образом страховой статистик не может предсказать, как долго будет жить отдельный человек, но для большой группы людей определенного возраста, профессии, места жительства т. д. со значительной точностью он может предсказать, через сколько времени половина из них умрет.)

Время, в течение которого распадается половина частиц данного типа, называют обычно периодом полураспада частицы. Этот термин был введен Резерфордом в 1904 году. Каждый вид частиц имеет свой собственный характерный период полураспада. Например, период полураспада урана-238 4,5·10 9 лет, тория-232 гораздо больше - 1,4·10 10 лет. Поэтому уран и торий до сих пор встречаются в значительных количествах в земной коре, несмотря на то что в каждый момент некоторые из их атомов распадаются. В течение всей пятимиллиардной истории Земли распалась только половина запасов урана-238 и гораздо меньше половины запасов тория-232.

Некоторые радиоактивные ядра гораздо менее стабильны. Например, когда уран-238 излучает?-частицу, он превращается в торий-234. Период полураспада тория-234 только 24 дня, поэтому в земной коре имеются лишь следы этого элемента. Он очень медленно образуется из урана-238 и, образовавшись, очень быстро распадается.

Распадаясь, торий-234 излучает?-частицу. Внутри ядра тория нейтрон превращается в протон. Это превращение тория-234 происходит с такой скоростью, что период полураспада равен двадцати четырем дням, В других радиоактивных изотопах нейтроны гораздо медленнее превращаются в протоны. Например, калий-40 излучает?-частицы с периодом полураспада 1,3·10 9 лет. Некоторые изотопы вовсе не подвержены радиоактивному распаду. Так, в ядрах атомов кислорода-16, насколько известно, ни один нейтрон сам по себе не превращается в протон, т. е. период полураспада бесконечен. Однако нас больше всего интересует период полураспада свободного нейтрона. Свободный нейтрон не окружен другими частицами, которые делали бы его более или менее стабильным, удлиняя или укорачивая его период полураспада, т. е. в случае свободного нейтрона мы имеем, так сказать, неискаженный период полураспада. Оказывается, он равен примерно двенадцати минутам, следовательно, половина из триллиона нейтронов превращается в протоны и электроны в конце каждой двенадцатой минуты.

. Время жизни свободного нейтрона составляет 880,1 ± 1,1 секунды (что соответствует периоду полураспада 611 ± 0,8 с ). Прецизионные измерения параметров бета-распада нейтрона (время жизни, угловые корреляции между импульсами частиц и спином нейтрона) имеют важное значение для определения свойств слабого взаимодействия .

Бета-распад нейтрона был предсказан Фредериком Жолио-Кюри в и открыт в - независимо А. Снеллом, Дж. Робсоном и П. Е. Спиваком.

Редкие каналы распада

Кроме распада нейтрона с образованием протона, электрона и электронного антинейтрино, должен происходить также более редкий процесс с излучением дополнительного гамма-кванта - радиативный (то есть сопровождающийся электромагнитным излучением) бета-распад нейтрона:

Теория предсказывает, что спектр гамма-квантов, излучающихся при радиативном распаде нейтрона, должен лежать в диапазоне от 0 до 782 кэВ и зависеть от энергии (в первом приближении) как E −1 . С физической точки зрения, этот процесс представляет собой тормозное излучение образующегося электрона (и в меньшей степени - протона) .

В 2005 году этот ранее предсказанный процесс был обнаружен экспериментально . Измерения в этой работе показали, что радиативный канал распада реализуется с вероятностью 0,32 ± 0,16 % при энергии гамма-кванта E γ > 35 кэВ . Этот результат впоследствии был подтверждён и значительно уточнён рядом других экспериментальных групп; в частности, коллаборация RDK II установила , что вероятность распада с вылетом гамма-кванта составляет (0,335 ± 0,005 stat ± 0,015 syst) % при E γ > 14 кэВ и (0,582 ± 0,023 stat ± 0,062 syst) % при 0,4 кэВ < E γ < 14 кэВ . Это совпадает в пределах ошибок с теоретическими предсказаниями (соответственно 0,308 % и 0,515 %).

Должен существовать также канал распада свободного нейтрона в связанное состояние - атом водорода (1 1 p + e − = 1 H) : {\displaystyle ({}_{1}^{1}p+e^{-}={}^{1}\mathrm {H}):}

Однако из экспериментов известно лишь, что вероятность такого распада меньше 3 % (парциальное время жизни по этому каналу превышает 3⋅10 4 с ) . Теоретически ожидаемая вероятность распада в связанное состояние по отношению к полной вероятности распада равна 3,92⋅10 −6 . Связанный электрон для выполнения закона сохранения углового момента должен возникать в S -состоянии (с нулевым орбитальным моментом), в том числе с вероятностью ≈84 % - в основном состоянии, и 16 % - в одном из возбуждённых S -состояний атома водорода . При распаде в атом водорода почти вся энергия распада, 782,33305 кэВ (за исключением очень малой кинетической энергии атома отдачи) уносится электронным антинейтрино.

См. также

Примечания

1. J. Beringer et al. (Particle Data Group), Phys. Rev. D86, 010001 (2012) http://pdg.lbl.gov/2012/tables/rpp2012-sum-baryons.pdf
2. Bales M. J. et al. (RDK II Collaboration). Precision Measurement of the Radiative β Decay of the Free Neutron (англ.) // Physical Review Letters . - 2016. - 14 June (vol. 116 , no. 24 ). - P. 242501 . - ISSN 0031-9007 . - DOI :10.1103/PhysRevLett.116.242501 . - arXiv :1603.00243 . [исправить]
3. Khafizov R. U., Severijns N., Zimmer O., Wirth H.-F., Rich D., Tolokonnikov S. V., Solovei V. A., Kolhidashvili M. R. Observation of the neutron radioactive decay // Journal of Experimental and Theoretical Physics Letters . - 2006. - Vol. 83. - P. 366. - ISSN 0021-3640 . - DOI :10.1134/S0021364006080145 . - arXiv :nucl-ex/0512001 . [исправить]
4. Green K., Thompson D. The decay of the neutron to a hydrogen atom // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. - 1990. - Т. 16 , вып. 4 . - С. L75-L76 . - DOI :10.1088/0954-3899/16/4/001 .
5. Faber M. , Ivanov A. N. , Ivanova V. A. , Marton J. , Pitschmann M. , Serebrov A. P. , Troitskaya N. I. , Wellenzohn M. Continuum-state and bound-state β − -decay rates of the neutron (англ.) // Physical Review C. - 2009. - 9 September (vol. 80 , no. 3 ). - P. 035503 . - ISSN 0556-2813 . - DOI :10.1103/PhysRevC.80.035503 . - arXiv :0906.0959 . [исправить]
6. Dubbers D., Schmidt M. G. The neutron and its role in cosmology and particle physics (англ.) // Reviews of Modern Physics. - 2011. - Vol. 83 . - P. 1111-1171 . -

Основные формулы и определения

● В физике известны четыре вида фундаментальных взаимодействий тел:

1) Сильное , или ядерное , взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра. Нуклоны – общее название протонов и нейтронов, из которых построены все атомные ядра;

2) Электромагнитное взаимодействие существует между частицами, имеющими электрический заряд. Оно осуществляется путем обмена квантами электромагнитного излучения – фотонами ;

3) Слабое взаимодействие осуществляется между элементарными частицами, оно ответственно за их распад и обнаруживается в процессах, связанных с испусканием или поглощением нейтрино;

4) Гравитационное взаимодействие существует между любыми телами и выражается в их взаимном притяжении с силой, зависящей от масс тел и расстояния между ними.

● Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов, называемых нуклонами. Протон (p ) имеет положительный заряд, равный заряду электрона, нейтрон (n ) – нейтральная частица. Общее число нуклонов в ядре называют массовым числом

Атомное ядро характеризуется зарядовым числом Z , которое равно числу протонов в ядре и совпадает с порядковым номером элемента в периодической системе элементов Менделеева. Ядро обозначается тем же символом, что и нейтральный атом: A Z X , где X – символ химического элемента; Z – атомный номер (число протонов в ядре); А – массовое число (число нуклонов в ядре). В ядерных реакциях сохраняются общее число нуклонов и электрический заряд.

● Притяжение между нуклонами называется сильным (или ядерным) взаимодействием. Сильное взаимодействие является короткодействующим (~10–15 м). Одновременно между протонами, имеющими положительный заряд, действуют кулоновские силы отталкивания, т. е. электромагнитные силы, которые являются дальнодействующими. При нарушении баланса между количеством протонов и нейтронов ядра становятся нестабильными. Для легких

и средних ядер характерен бета-распад, для тяжелых – альфа-распад. При заряде ядра Z >

● При радиоактивном распаде испускается излучение трёх видов:

α-излучение – поток ядер атомов гелия (4 2 Не);

β -излучение – поток электронов (–1 0 e);

γ-излучение – поток квантов электромагнитного излучения, испускаемых атомными ядрами при переходе из возбужденного состояния в основное.

При единичном α-распаде массовое число А изотопа уменьшается на 4, а зарядовое число Z уменьшается на 2. При единичном β – -распаде массовое

число А не изменяется, а зарядовое число Z увеличивается на 1. При γ- излучении массовое число А и зарядовое число Z не изменяются.

● Элементарные частицы объединены в три группы: фотоны, лептоны и адроны.

3. u , d , s , c , b , t – и соответствующих им шести антикварков. Кварки имеют полуцелый спин и несут дробный электрический заряд.

Укажите квантовую схему, соответствующую гравитационному взаимодействию.

Варианты ответов:

В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел. Рассмотрим их по мере уменьшения интенсивности.

Сильное , или ядерное , взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра. Нуклоны – общее название протонов и нейтронов, из которых построены все атомные ядра. Переносчиками сильного взаимодействия являются глюоны – электрически нейтральные частицы со спином, равным единице, и с нулевой массой покоя.

Электромагнитное взаимодействие существует между частицами, имеющими электрический заряд. Оно осуществляется путем обмена квантами электромагнитного излучения – фотонами .

Слабое взаимодействие осуществляется между элементарными частицами, оно ответственно за их распад, например, распад нейтронов и приводит, в частности, к бета-распаду атомных ядер. Переносчиками слабых

взаимодействий являются кванты слабого поля – промежуточные бозоны W + , W

– , Z 0.

Гравитационное взаимодействие существует между любыми телами и выражается в их взаимном притяжении с силой, зависящей от масс тел и расстояния между ними. Гравитационное взаимодействие осуществляется благодаря обмену гравитонами . Теоретическое понятие «гравитон» – это квант гравитационного поля.

Ответу на вопрос теста 8-1 соответствует рисунок варианта 4. Ответ : вариант 4.

Задание С8-1 для самостоятельного решения

Электрослабое взаимодействие соответствует объединению схем…

Варианты ответов:

В процессе электромагнитного взаимодействия принимают участие…

Варианты ответов:

1) нейтрино; 2) нейтроны; 3) фотоны.

Фотоны являются квантами электромагнитного излучения, поэтому они принимают участие в процессе электромагнитного взаимодействия.

Ответ : вариант 3.

Задание С8-2 для самостоятельного решения

В процессе сильного взаимодействия принимают участие...

Варианты ответов:

1) электроны; 2) нуклоны; 3) фотоны.

Задание С8-3 для самостоятельного решения

Распад нейтрона объясняется существованием...

Варианты ответов:

1) слабого взаимодействия; 2) сильного взаимодействия;

3) электромагнитного взаимодействия.

Задание С8-4 для самостоятельного решения

В процессе гравитационного взаимодействия принимают участие...

Варианты ответов:

1) только нуклоны; 2) все элементарные частицы;

3) только частицы, имеющие нулевую массу покоя.

Задание С8-5 для самостоятельного решения

В процессе сильного взаимодействии не принимают участия...

Варианты ответов:

1) фотоны; 2) протоны; 3) нейтроны.

α-излучение представляет собой поток...

Варианты ответов:

1) квантов электромагнитного излучения, испускаемых атомными ядрами при переходе из возбужденного состояния в основное;

2) электронов; 3) протонов; 4) ядер атомов гелия; 5) позитронов.

При радиоактивном распаде испускается излучение трёх видов:

α-излучение – поток ядер атомов гелия;

Излучение – поток электронов;

γ-поток квантов электромагнитного излучения, испускаемых атомными ядрами при переходе из возбужденного состояния в основное.

Таким образом, α-излучение представляет собой поток ядер атомов гелия. Ответ : вариант 4.

Задание С8-6 для самостоятельного решения

β + -излучение – это поток… См. варианты ответов к тесту 8-3.

Задание С8-7 для самостоятельного решения

β – -излучение – это поток… См. варианты ответов к тесту 8-3.

На рис. 138 показана область существования β -активных ядер. Прямая линия соответствует равновесным значениям Z β , соответствующим β -ста-

Рис. 138

бильным ядрам. Здесь Z – порядковый номер элемента, а N – число нейтронов в ядре. В области Z < Z β …

Варианты ответов:

1) β – -активны;

2) β – -активны;

3) Ядра обладают избытком нейтронов и β + -активны;

4) Ядра обладают избытком протонов и β + -активны.

Ядра атомов состоят из нуклонов (общее название протонов и нейтронов). Притяжение между нуклонами называется сильным (или ядерным) взаимодействием.

Сильное взаимодействие является короткодействующим (~10–15 м). Одновременно между протонами, имеющими положительный заряд, действуют кулоновские силы отталкивания, т. е. электромагнитные силы, которые являются дальнодействующими. При нарушении баланса между количеством протонов и нейтронов ядра становятся нестабильными. Для легких и средних ядер характерен β -распад, для тяжелых – α-распад. При заряде ядра Z > 82 стабильных ядер не существует.

На рис. 138 область Z > Z β выше прямой линии, соответствующей равновесным значениям Z β , содержит ядра, в которых число протонов

преобладает над числом нейтронов. У этих ядер силы отталкивания между протонами превышают ядерные силы притяжения и ядра распадаются с испусканием позитрона β + . При этом число протонов уменьшается, а число нейтронов растет.

В области Z < Z β ниже прямой стабильности ядер число нейтронов превышает число протонов, и ядра распадаются с испусканием электрона β – .

Таким образом, в области Z < Z β ядра обладают избытком нейтронов и β – - активны, что соответствует варианту 2.

Ответ : вариант 2.

Задание С8-8 для самостоятельного решения

Для изотопов различных элементов определите β -активность и избыток соответствующих нуклонов, если распад изотопов различных элементов происходит согласно реакции:

11 6 С → β + + 11 5 В; ядра изотопа углерода 11 6 С обладают…

Варианты ответов те же, что в тесте 8-4.

Задание С8-9 для самостоятельного решения

14 6 С → β – + 14 7 N; ядра изотопа углерода 14 6 С обладают…

Варианты ответов те же, что в тесте 8-4.

Задание С8-10 для самостоятельного решения

13 7 N → β + + 13 6 С; ядра изотопа азота 13 7 N обладают…

Варианты ответов те же, что в тесте 8-4.

Задание С8-11 для самостоятельного решения

40 19 К → β – + 40 20 Са; ядра изотопа калия 40 19 К обладают…

Варианты ответов те же, что в тесте 8-4.

На рис. 139 показана кварковая диаграмма β – -распада нуклона.

Элементарные частицы объединены в три группы: фотоны, лептоны и адроны.

1. Фотоны – эта группа состоит всего из одной частицы – кванта электромагнитного излучения, обозначаемого буквой γ.

2. Лептоны (от греческого слова «лептос» – легкий). К лептонам

относятся, например, такие частицы, как электрон е – , имеющий заряд Q е = –1 и спин s е = 1/2, а также нейтральная частица нейтрино ν, имеющая нулевой заряд

и спин s ν = 1/2. Этим частицам соответствуют античастицы: позитрон е + и антинейтрино νR.

3. Адроны (от греческого слова «адрос» – крупный, сильный). К адронам относятся р – протон, п – нейтрон, Λ – гиперон, π – пионы и К – каоны. Частицы, входящие в группу адронов, состоят из кварков. В настоящее время установлено существование шести разновидностей кварков: u , d , s , c , b , t – и

соответствующих им шести антикварков. Кварки имеют полуцелый спин и несут дробный электрический заряд. Ниже приведено название кварков, их обозначение, в скобках указан дробный электрический заряд:

− Антикварки обозначаются буквой с волной и имеют противоположные по знаку электрические заряды. Из этих кварков и антикварков состоят все адроны.

Из кварковой диаграммы β -распада нуклона, приведенной на рис. 139, следует, что набор кварков (u d d ) в левой части диаграммы соответствует нейтрону (n ), так как его заряд, вычисленный, исходя из заряда кварков, Q n = 2/3 – 1/3 – 1/3 = 0. Набор кварков (d u u ) в правой части диаграммы, вычисленный, исходя из заряда кварков, соответствует протону (p ), так как его

Следовательно, кварковая диаграмма β -распада соответствует реакции: n → p +

е – + νRe .

Ответ : вариант 4.

Рассмотрим другой способ решения теста 8-5.

Проанализируем варианты ответов с точки зрения закона сохранения электрического заряда:

1) р → р + е – + νRe ; Q p = 1, Q е = –1, Q νR = 0, т. е. 1 = 1 – 1 + 0. Понятно, что для этой реакции закон сохранения заряда не выполняется, так как 1 ≠ 0.

Поэтому такая реакция невозможна;

2) р → n + е – + νRe ; Q p = 1, Q n = 0, Q е = –1, Q νR = 0, т. е. 1 = 0 – 1 + 0.

Понятно, что для этой реакции также не выполняется закон сохранения заряда;

3) n → n + е – + νRe ; Q n = 0, Q е = –1, Q νR = 0, т. е. 0 = 0 – 1 + 0. Реакция также невозможна;

4) n → p + е – + νRe . Закон сохранения заряда для этой реакции выполняется, так как 0 = 1 – 1 + 0. Поэтому такая реакция возможна.

Ответ : вариант 4.

На рис. 140 показана кварковая диаграмма распада Λ-гиперона.

Эта диаграмма соответствует реакции...

Варианты ответов:

1) Λº → n + π + ; 2) Λº → n + π – ; 3) Λº → p + π – ; 4) Λº → p + π º.

Элементарные частицы состоят из кварков. Вычислим заряд каждой частицы, участвующей в реакции. Для этого, воспользовавшись решением теста 8-5, запишем название и обозначения кварков, а в скобках укажем соответствующий заряд:

− Верхний u (+2/3) и нижний d (–1/3);

− Очарованный c (+2/3) и странный s (–1/3);

− Истинный t (+2/3) и красивый b (–1/3).

Антикварки обозначаются буквой с волной и имеют противоположные по знаку электрические заряды и некоторые другие характеристики.

Из кварковой диаграммы распада Λ-гиперона, приведенной на рис. 140, следует, что набор кварков (u d s ) в левой части диаграммы соответствует Λ- гиперону. Заряд гиперона, вычисленный исходя из заряда кварков, равен: Q Λ = 2/3 –

1/3 – 1/3 = 0.

Набор кварков (d u u ) в правой части диаграммы соответствует p -протону, т. к. его заряд Q p = –1/3 + 2/3 + 2/3 = 1. Набор кварков (d ũ ) соответствует частице с зарядом Q π = –1/3 – 2/3 = –1, т. е. π – -мезону. Таким образом, кварковая диаграмма распада Λ-гиперона соответствует реакции: Λº → p + π – .

Ответ : вариант 3.

Дополнительное задание

Проверьте самостоятельно, используя закон сохранения электрического заряда, выполнимость реакций, записанных в вариантах ответов в тесте 8-6, и выберите правильный ответ.

Задание С8-12 для самостоятельного решения

На рис. 141 показана кварковая диаграмма захвата нуклоном µ – -мюона.

Эта диаграмма соответствует реакции...

Задание С8-13 для самостоятельного решения

На рис. 142 показана кварковая диаграмма рождения странных частиц. Эта диаграмма соответствует реакции...

Варианты ответов:

Для нуклонов верными являются следующие утверждения:

Варианты ответов:

1) Оба нуклона нейтральны;

2) Масса протона больше массы нейтрона;

3) Спины нуклонов одинаковы;

4) Оба нуклона обладают отличными от нуля магнитными моментами.

Ядра атомов состоят из протонов и нейтронов, называемых нуклонами. Протон имеет массу m p = 1,00759 а.е.м., спин s p = 1/2, положительный электрический заряд, равный одному элементарному заряду Q P = e и магнитный момент µ p = +2,79µ Я , где µ Я = 5,0508 · 10–27 Дж/Тл – ядерный магнетон. Нейтрон имеет массу m n = 1,00879 а.е.м., спин s n = 1/2, электрический заряд, равный нулю, и магнитный момент µ n = –1,91 µ Я .

Следовательно, правильными ответами являются следующие утверждения:

3) спины нуклонов одинаковы;

4) оба нуклона обладают отличными от нуля магнитными моментами. Ответ : варианты 3 и 4.

Задание С8-16 для самостоятельного решения

Для нуклонов верными являются следующие утверждения.

Варианты ответов:

1) Оба нуклона в свободном состоянии стабильны. Массы протона и антипротона одинаковы;

2) Массы нуклонов одинаковы. Оба нуклона имеют античастицы;

3) Спины нуклонов и антинуклонов одинаковы. Заряды нейтрона и антинейтрона равны нулю;

4) Масса нейтрона больше массы антинейтрона. Магнитные моменты антинуклонов равны нулю.

Сколько α- и β – -распадов должно произойти, чтобы уран 238 92 U превратился в стабильный изотоп свинца 206 82 Pb ?

Варианты ответов:

2) 8 α-распадов и 6 β – -распадов; 4) 10 α-распадов и 4 β – -распада.

При распаде изотопа урана 238 92 U происходит ряд радиоактивных превращений. При этом испускаются α-частицы (ядра атома гелия 4 2 He ), β – -

частицы (электроны) и γ-лучи. Массовое число А и зарядовое число Z изменяются за счет α- и β – -распадов.

При единичном α-распаде массовое число А изотопа уменьшается на 4, а

зарядовое число Z уменьшается на 2. При единичном β – -распаде массовое число А не изменяется, а зарядовое число Z увеличивается на 1.

Тогда реакцию распада можно записать в виде:

238 92 U → X · 2 4 α + Y · –1 0 e + 206 82 Pb .

Общее число нуклонов и полный электрический заряд должны сохраняться. Тогда для определения числа распадов X и Y составим систему уравнений.

Для массового числа А : 238 = 4 · X + 206.

Отсюда: X = (238 – 206) / 4 = 8.

Для зарядового числа Z : 92 = 2 · X + (–1) · Y + 82.

Отсюда: Y = (82 – 92 + 2 · 8) = 6.

Следовательно, при превращении урана 238 92 U в стабильный изотоп свинца

206 82 Pb должно произойти 8 α-распадов и 6 β – -распадов. Ответ : вариант 2.

Задание С8-17 для самостоятельного решения

Сколько α- и β – -распадов должно произойти, чтобы торий 232 90 Th

Задание С8-18 для самостоятельного решения

Сколько α- и β – -распадов должно произойти, чтобы уран 235 92 U превратился

Неизвестный радиоактивный химический элемент самопроизвольно распадается по схеме: X → 36 91 Kr + 142 56 Ba + 3 n . Ядро этого элемента содержит…

Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов, называемых нуклонами. Протон (p ) имеет положительный заряд, равный заряду электрона, нейтрон (n ) – нейтральная частица. Общее число нуклонов в ядре называют массовым числом

Атомное ядро характеризуется зарядовым числом Z , которое равно числу протонов в ядре и совпадает с порядковым номером элемента в периодической системе элементов Менделеева. Ядро обозначается тем же символом, что и

нейтральный атом: Z A X , где X – символ химического элемента; Z – атомный

номер (число протонов в ядре); А – массовое число (число нуклонов в ядре).

В ядерных реакциях сохраняются общее число нуклонов и электрический заряд. Заряд ядра неизвестного химического элемента равен суммарному заряду ядер элементов продуктов реакции: 36 + 56 = 92, поэтому число протонов в ядре неизвестного химического элемента равно: Z = 92. Аналогично массовое число неизвестного химического элемента равно: А = 91 + 142 + 3 = 236, а число нейтронов в ядре равно: А – Z = 236 – 92 = 144. Следовательно, ядро неизвестного химического элемента содержит 92 протона и 144 нейтрона.

Ответ : вариант 1.

Какая доля радиоактивных атомов распадется через интервал времени, равный двум периодам полураспада?

Варианты ответов:

1) 25 %; 2) 75 %; 3) все атомы распадутся; 4) 90 %; 5) 50 %.

Закон радиоактивного распада имеет вид: N = N 0 · e – λ·t , где N 0 – начальное число нераспавшихся ядер в момент времени t = 0; N – число нераспавшихся ядер в момент времени t ; λ – постоянная радиоактивного распада. Эта формула показывает, что число нераспавшихся ядер со временем убывает. Периодом полураспада Т 1/2 называется время, за которое исходное число радиоактивных ядер в среднем уменьшается вдвое. Тогда N 0 /2 = N 0 · e – λ · Т 1/2 . Откуда λ = ln2/Т 1/2 =

0,693/Т 1/2 .

N 0 . За время t 2 = 2Т 1/2 число нераспавшихся ядер равно:

Следовательно, через интервал времени, равный двум периодам полураспада, доля распавшихся радиоактивных атомов будет равна:

1 – N 2 /N 0 = 1 – 0,25 = 0,75 = 75 %.

Ответ : вариант 2.

Задание С8-19 для самостоятельного решения

Какая доля радиоактивных атомов не распадется через интервал времени, равный трём периодам полураспада?

Варианты ответов:

1) 25 %; 2) 75 %; 3) 6,25 %; 4) 12,5 %; 5) 50 %.

Задание С8-20 для самостоятельного решения

Какая доля свободных нейтронов распадется через 1 час, если период полураспада составляет 10 минут?

Варианты ответов:

1) 98,5 %; 2) 75,5 %; 3) 10,5 %; 4) 1,5 %.

Задание С8-21 для самостоятельного решения

Имеется смесь двух элементов: стабильного изотопа углерода 12 6 С в количестве 2 моля и радиоактивного 11 6 С в количестве 4 моля. Через интервал времени, равный периоду полураспада углерода 11 6 С , останется…

Варианты ответов:

Каким будет процентное содержание атомов через промежуток времени, равный периоду полураспада изотопа 11 6 С ?

Варианты ответов:

Реакция распада нейтрона происходит по схеме: п → р + е – + v ɶ . Присутствие в этой реакции антинейтрино обусловлено требованиями

закона сохранения...

Варианты ответов:

1) электрического заряда; 2) лептонного заряда; 3) энергии.

Закон сохранения электрического заряда не требует присутствия антинейтрино, т. к. это нейтральная частица и её наличие или отсутствие не влияет на суммарный заряд. Закон сохранения энергии также не требует

присутствия какой-то конкретной частицы, т. к. масса покоя нейтрона превышает суммарную массу покоя электрона и протона. Данной разности масс (∆m ≈ 1,5 m e ) соответствует определенная энергия, т. е. реакция распада свободного нейтрона энергетически разрешена. При распаде элементарных частиц должны также выполняться законы сохранения барионного и лептонного заряда.

Барионный заряд сохраняется: B n = 1, B p = 1, B e = 0, т. е. 1 = 1 + 0.

Для сохранения лептонного заряда (L n = 0, L p = 0, L e = 1) в результате

Реакция распада протона по схеме: р → е + + ν + v ɶ невозможна. Это является следствием невыполнения закона сохранения...

Варианты ответов:

1) лептонного заряда; 2) спинового момента импульса;

3) электрического заряда.

Протон является барионом (от греческого слова «барис» – тяжелый), а позитрон, нейтрино и антинейтрино являются лептонами (легкими элементарными частицами).

Приведём значения некоторых характеристик элементарных частиц.

Поверим выполнимость закона сохранения лептонного заряда: L p = 0, L е - =

1, L ν = 1, L νR = –1. Тогда получим: 0 = 1 + 1 – 1 = 1, т. е. лептонный заряд не сохраняется. Реакция невозможна вследствие невыполнения закона сохранения

лептонного заряда.

Ответ : вариант 1.

Задание С8-24 для самостоятельного решения

Реакция распада протона по схеме р → е + + ν + невозможна. Это является следствием невыполнения закона сохранения...

Варианты ответов:

1) спинового момента импульса; 2) электрического заряда;

3) барионного заряда.

Взаимодействие неизвестной частицы Х с протоном в водородной пузырьковой камере идет по схеме:

Λº → p + π –

X + p

Kº → π + + π –

Если спин π -мезона S = 0, то заряд и спин налетающей частицы будут равны...

Варианты ответов:

1) q < 0; S = ; 2) q > 0; S = ; 3) q > 0; S = 0; 4) q < 0; S = 0.

При взаимодействии неизвестной частицы X с протоном p , наряду с другими законами сохранения, должны выполняться законы сохранения заряда и момента импульса. Согласно закону сохранения заряда, суммарный заряд частиц должен быть равен суммарному заряду продуктов реакции после взаимодействия. После взаимодействия получаются две положительно заряженные частицы: q p = +1 и q π + = 1, а также две одинаковые отрицательно заряженные частицы с зарядом q π – = –1.

Варианты ответов:

1) S x = ; 2) S x = 1; 3) S x = 1.

Согласно закону сохранения спина, суммарный спин частиц до взаимодействия должен быть равен суммарному спину частиц после

взаимодействия: S P + S π – = S X + S π – + S π – +S π + .

Так как спин протона S p = 1 , а спин π -мезона равен нулю, то после

подстановки этих значений получим: 1 + 0 = S X + 0 + 0 + 0. Следовательно, спин

неизвестной частицы будет равен S X = 1 2

Ответ : вариант 1.

Задание С8-25 для самостоятельного решения

На рис. 146 показана фотография взаимодействия π -мезона с протоном в водородной пузырьковой камере, которое идет по схеме:

Kº → + π – + X

π– + p

Λº → p + π –

Если спин π -мезона S = 0, то спин частицы X будет...

Варианты ответов:

1) S x = 1 ; 2) S x = 1 ; 3) S x = 0 . 2

А.А.Гришаев, независимый исследователь

Введение.

Проблема массы нейтрона – это вопиющая проблема в физике. Распад нейтрона свидетельствует о том, что строение нейтрона обеспечивается не с помощью дефекта масс. Действительно, продуктами распада нейтрона являются протон и электрон (и, как полагают, ещё антинейтрино, масса которого пренебрежимо мала). Масса же свободного нейтрона, как полагают, больше массы свободного протона на 2.5 массы электрона . Выходит, что масса нейтрона на полторы массы электрона больше суммы масс стабильных продуктов своего распада. Тогда, по традиционной логике, нейтрон должен быть весьма нестабильным объектом. И если, для объяснения продолжительного существования нейтронов в атомных ядрах, можно допустить действие какого-нибудь стабилизирующего механизма, то свободный нейтрон обязан распадаться за время, сравнимое с характерными ядерными временами – т.е., по практическим меркам, мгновенно. Между тем, измерения среднего времени жизни нейтронов, вылетающих из атомных котлов, дают величину около 12 мин (см., например, ).

Нелепость данной ситуации может быть устранена лишь достаточно радикальным образом: например, мы обнаружим, что масса нейтрона была определена некорректно – или осознаем, как структура из пары элементарных частиц может удерживаться благодаря не дефекту масс, а, наоборот, приросту. В данной статье мы излагаем представления, в которых реализовались обе названные возможности. Согласно этим представлениям, масса нейтрона превышает сумму масс протона и электрона на половину массы электрона, т.е. масса нейтрона на одну массу электрона меньше принятого значения. При этом компоненты, связанные в нейтроне, удерживаются благодаря описываемому ниже механизму, следствием работы которого является именно прирост масс, равный половине массы электрона.

Предлагаемый подход не только устраняет проблему «масса-стабильность нейтрона», но и проясняет, в частности, происхождение антипротонов, а также открывает перспективы для построения простой универсальной модели ядерных сил.

Ненадёжность принятого значения массы нейтрона.

Фундаментальным методом нахождения масс микрочастиц является измерение их удельного заряда, т.е. отношения заряда к массе, с помощью масс-спектрометров (см., например, ). Масса нейтральной частицы не может быть найдена таким способом.

Открыватель нейтрона Чедвик устранил проблемы с законами сохранения энергии-импульса для случая проникающего излучения, возникающего при бомбардировке бериллия a -частицами – допустив, что это излучение является не высокоэнергичными g -квантами, как полагали ранее, а потоком нейтральных частиц с массами, близкими к массе протона (см., например, ). Это допущение Чедвик подкрепил расчётом, основанном на сопоставлении максимальных скоростей отдачи, сообщаемых атомам водорода и азота нейтронами при лобовом столкновении. Этот расчёт дал для нейтрона массу 1.15 (значения масс мы приводим в единицах использовавшейся до 1961 г. кислородной шкалы – по отношению к О 16). Значительное превышение этой величиной массы протона, 1.00768 (при массе электрона в 0.00055), было связано, как полагают, со значительными, 10-процентными, погрешностями измерения скоростей отдачи; этот первый результат Чедвика говорил лишь о том, что массы нейтрона и протона близки друг к другу .

Более точные вычисления массы нейтрона выполнялись через энергиетические балансы ядерных реакций. Так, Чедвик проанализировал реакцию испускания нейтронов бором при его бомбардировке a -частицами:

B 11 + He 4 ® N 14 + n 1 .

При этом в энергетический баланс были включены массы всех четырёх участников, а также кинетические энергии a -частицы, атома азота и нейтрона – результирующая масса нейтрона составила 1.0067 , что меньше (!) массы протона. Ещё меньшее значение, 1.0063, получили авторы , на основе анализа реакции распада на a -частицы ядер лития при бомбардировке их дейтронами:

Li 7 + H 2 ® 2He 4 + n 1 .

Максимальное же значение массы нейтрона, полученное через энергетические балансы, составило, судя по сводке результатов в , 1.0090, причём доверительные интервалы у минимального и максимального значений далеко не перекрывались. Это было обусловлено, на наш взгляд, двумя методологическими ошибками. Во-первых, в энергетический баланс включались как массы частиц, так и их кинетические энергии. На наш взгляд, такой подход некорректен, поскольку кинетическая энергия не является «довеском» к массе: согласно принципу автономных превращений энергии , наличие у частицы кинетической энергии означает, что её масса уменьшена на эквивалентную величину. Учёт же кинетической энергии прибавлением её к массе частицы являлся, на наш взгляд, одной из главных причин систематических расхождений между значениями масс изотопов, полученными в масс-спектроскопии и через балансы энергии ядерных превращений . Во-вторых, не принималось в расчёт, что промежуточное или конечное ядро могло при своём формировании оказаться в возбуждённом состоянии и, соответственно, излучить g -квант – тогда энергетический баланс был бы неполным, поскольку использовавшиеся значения масс элементов были получены для основных состояний их ядер.

Оба этих источника ошибок отсутствуют в способе нахождения массы нейтрона через измерение энергии связи дейтрона – при известных массах атома водорода и дейтерия (1.0078 и 2.0136 соответственно ). Об энергии связи здесь можно судить, зная энергию g -кванта, вызывающего фотораспад дейтрона. Чедвик и Голдхабер использовали излучение с энергией 2.62 МэВ, заведомо превышающей искомую энергию связи. Считалось, что разность между энергией g -кванта и энергией связи полностью превращалась в кинетические энергии освобождаемых протона и нейтрона – причём, из-за близости масс протона и нейтрона, эти энергии считались одинаковыми. Таким образом, требовалось измерить лишь энергию, например, протона распада – что делалось с помощью ионизационной камеры. При найденном значении этой энергии примерно в 250 кэВ, результирующая величина массы нейтрона составила 1.0080± 0.0005 . О таком же значении сообщили Изинг и Хелде , использовавшие ту же методику. Но и здесь не обошлось без разброса результатов: несколько позднее Чедвик, Физер и Бретчер опубликовали значение 1.0090 .

Едва ли можно сомневаться в том, что этот разброс результатов был обусловлен, в основном, несовершенством такого измерительного прибора, как ионизационная камера. Но, для единства измерений и вычислений в ядерной физике, требовалось уменьшить неопределённость в значении массы нейтрона. Своеобразие ситуации заключалось в том, что, для уменьшения этой неопределённости, можно было приписать нейтрону любое значение массы, не выходившее за пределы имевшегося на то время разброса в пару масс электрона. При небольшой ошибке приписанной нейтрону массы, энергии связи ядер тоже были бы известны с соответствующими небольшими ошибками – но зато единообразно. В этом, по-видимому, и заключалась причина того, что уменьшение неопределённости массы нейтрона было осуществлено не через увеличение точности измерений, а, фактически, волевым актом, выполненным теоретиком Бете . Он сделал расчёт массы нейтрона на основе самых достоверных, с его точки зрения, параметров и переводных коэффициентов, и привёл анализ погрешностей – однако, не пояснил, отчего разброс результатов измерений по одной и той же методике, выполненных на различных установках, на порядок превышал вычисленный им доверительный интервал. Но поскольку предложенное Бете значение, 1.00893± 0.00005 , обеспечивало единство измерений и вычислений на многие годы вперёд, его-то и включили в справочные издания (см., например, ) – а впоследствии, при переходе на углеродную шкалу атомных весов , внесли в него соответствующую поправку.

Следует добавить, что, после принятия значения Бете, неоднократно сообщалось о согласующихся с ним результатах новых измерений энергии связи дейтрона, дававших значения около 2.22 МэВ. Эти результаты принимались некритично – а ведь там имелись основания для сомнений.

Так, Хэнсон расщеплял дейтерий g -квантами либо из ториевого источника (2.623 МэВ), либо – из лантанового (2.3 МэВ). Некоторые из нейтронов распада, выйдя из ёмкости с дейтерием и пройдя сквозь свинцовую защиту, попадали в пропорциональный счётчик; там нейтрон мог передать свою энергию протону наполнителя – и счётчик генерировал электрический импульс с соответствующей амплитудой. Считалось, что максимальная измеренная энергия протона равна энергии нейтрона распада, и что вычитание её удвоенного значения из энергии исходного g -кванта давало искомую энергию связи дейтерия. Но, обратите внимание: указав, что «на большей части измерений, наполнителем счётчика был водород или дейтерий», автор далее не уточнял, с каким конкретно из этих наполнителей он получал свои результаты. А ведь они должны были различаться: если, в случае наполнителя-водорода, нейтрон распада передавал энергию действительно протону, то, в случае наполнителя-дейтерия, нейтрон передавал энергию дейтрону, масса которого вдвое больше массы протона. Во втором случае энергия, которую детектировал бы пропорциональный счётчик, составляла бы не более 8/9 от энергии нейтрона распада – и это при абсолютно упругом столкновении нейтрона с дейтроном. Но ведь не было гарантий, что эти столкновения были абсолютно упругими – часть энергии нейтрона могла превращаться в энергию возбуждения дейтрона, которую счётчик игнорировал бы. Вот почему результаты работы вызывают у нас недоверие – тем более что найденная энергия связи дейтрона составила 2.229 МэВ для случая ториевого источника и 1.998 для случая лантанового, так что вторую из этих цифр автор даже не внёс в итоговую таблицу.

Далее, классическими считаются эксперименты Белла и Эллиота , которые утверждали, что прямо измерили энергию g -квантов, излучаемых при соединении нейтрона и протона в дейтрон. Поток тепловых нейтронов из атомного реактора направлялся в парафиновую болванку, где происходил синтез дейтронов, т.е. реакция H 1 (n ,g )D 2 . Характеристическое g -излучение коллимировалось на лоскуток урановой фольги. Считалось, что g -квант выбивал из атома урана один из наиболее сильно связанных электронов – например, из К-оболочки – и что искомая энергия g -кванта равнялась сумме кинетической энергии выбитого электрона и его энергии связи в атоме урана. Измерения же кинетической энергии выбитых электронов делались с помощью двухкатушечного бета-спектрометра, причём эти измерения были не абсолютными, а относительными – через отношение к энергии таких же электронов, выбиваемых g -квантами с калиброванной энергией, 2.615 МэВ. Здесь у нас вызывает сомнения допущение о том, что g -квант с энергией в два с лишним МэВ способен воздействовать непосредственно на атомарный электрон. Можно допустить, что на такое непосредственное воздействие ещё способен квант, энергия которого не превышает суммы энергии связи электрона в атоме и предельной кинетической энергии освобождённого электрона, которая составляет, на наш взгляд, около 170 кэВ – но кванты с энергиями, большими этой суммы, должны воздействовать только на ядро . О верности именно такого подхода с очевидностью свидетельствует огромная ширина полученных в энергетических пиков для электронов, выбитых с К- и L -оболочек. При достаточно высоком разрешении бета-спектрометра, эта ширина (~ 60 кэВ) совершенно нетипична для атомных уровней энергии, но как раз типична для полных ширин ядерных линий . Это говорит о том, что бета-спектрометром измерялась энергия конверсионных электронов. Т.е., g -квант – как измеряемый, так и калибровочный – поглощался ядром урана, возбуждение которого снималось, например, через каскадное излучение вторичных g -квантов, лишь один из которых выбивал конверсионный электрон. При этом не было гарантий, что такое выбивание, в случаях измеряемого и калибровочного квантов, происходило в результате излучательных ядерных переходов на один и тот же уровень . И тогда, относительные измерения бета-спектрометром не могли дать информацию об истинном значении энергии измеряемого кванта – а, значит, и об энергии связи дейтрона.

Далее, упомянем работу Мобли и Лаубенстейна , которые утверждали, что измерили пороговую энергию фоторасщепления дейтрона. Необходимое для этого излучение, как считалось, имело тормозной характер, возникая в результате взаимодействия высокоэнергичного пучка электронов с золотой мишенью. Рождавшиеся, якобы, при этом рентгеновские кванты – с энергиями вплоть до двух с лишним МэВ – попадали в ёмкость с тяжёлой водой. Нейтроны, освобождаемые там, якобы, при фотораспаде дейтерия, могли преодолеть свинцовую защиту и попасть в пропорциональный счётчик, который использовался не как измеритель энергии нейтронов, а просто как их детектор. Об энергии связи дейтрона судили по энергии электронов пучка (~ 2.23 МэВ), при которой начинался рост числа нейтронов, детектируемых счётчиком. Как можно видеть, у авторов имеется несколько весьма спорных допущений. Если электрон может иметь энергию в несколько МэВ, то почему было не найти пороговую энергию распада дейтрона, обойдясь без генерации тормозного излучения – используя электронный удар? Дело, оказывается, в том, что электроны не инициируют ядерных реакций . Эту загадочную особенность мы объясняем тем , что кинетическая энергия электрона не может превышать трети его массы покоя, т.е. примерно 170 кэВ – значит, энергия электрона всегда меньше самых низких порогов ядерных реакций. Весьма курьёзно, что авторы выполнили калибровку энергии первичных частиц с протонным пучком – по известному порогу (1.882 МэВ) реакции Li 7 (p ,n ) – а измерения проводили с электронным пучком, полагая, что одинаковое ускоряющее напряжение сообщает одинаковую энергию как протону, так и электрону. На наш взгляд, в данном случае это неверно: иметь энергию в несколько МэВ протон может, а электрон – нет . И тогда в работе электроны никак не могли генерировать тормозные фотоны с энергиями в два с лишним МэВ – а, значит, и порог фотораспада дейтрона не мог быть измерен.

Суммируя вышеизложенное, мы не усматриваем надёжных экспериментальных свидетельств о том, что масса нейтрона больше массы протона именно на 2.5 массы электрона. Действительная разность масс нейтрона и протона вполне может составлять 1.5 массы электрона – как это следует из излагаемых ниже представлений.

Квантовые пульсации и связь «на дефекте масс».

Наши представления о нуклонах являются следствием концепции, согласно которой вещество на фундаментальном уровне имеет «цифровую», а не «аналоговую» природу. Эта «цифровая» природа свидетельствует, на наш взгляд, о том, что существуют специальные программные предписания, которые формируют элементарные частицы в физическом мире и задают их физические свойства, включая всевозможные варианты взаимодействий, в которых они могут участвовать.

Базовым понятием этой концепции является понятие квантового пульсатора , физической реализацией которого является, например, электрон. Напомним, что квантовый пульсатор – это истинно элементарная частица вещества, которая характеризуется циклической сменой всего двух состояний. Собственная частота f свободного квантового пульсатора, его же собственная энергия E и его масса m связаны соотношением де Бройля : E =hf =mc 2 , где h – постоянная Планка, c – скорость света. Как можно видеть, частота квантовых пульсаций электрона составляет около 1.24× 10 20 Гц. Эту частоту мы называем электронной: наличие у частицы пульсаций на электронной частоте означает наличие у неё электрического заряда; знак же заряда определяется фазой пульсаций – разноимённые заряды пульсируют в противофазе . Временную развёртку квантовых пульсаций можно проиллюстрировать меандром, т.е. прямоугольной волной; следует лишь иметь в виду, что амплитуда этой волны не имеет физического смысла – это подчёркивается тем, что энергия квантовых пульсаций зависит только от их частоты.

Квантовые пульсации могут быть промодулированы по «амплитуде» - со стопроцентной глубиной. Такая модуляция означает, фактически, циклическое прерывание квантовых пульсаций, т.е. их циклическое «включение-выключение». Как отмечалось ранее , энергия модулированных квантовых пульсаций меньше, чем немодулированных, и равна h (f -W ), где W - частота модуляции; соответственно, меньше и масса частицы.

Как мы полагаем, атомные структуры формируются благодаря противофазным прерываниям электронных пульсаций у атомарного электрона и у соответствующего ему положительного заряда ядерного протона. Такие прерывания двух пульсаторов порождают специфическую форму движения: циклические перебросы состояния, при котором пульсации «включены» – из точки нахождения одного пульсатора в точку нахождения другого, и обратно. Эта форма движения обладает некоторой энергией, зависящей от расстояния, на которое производятся циклические перебросы состояния. Если эта энергия появляется именно за счёт убыли собственной энергии пульсаторов, обусловленной их прерываниями, то эти два пульсатора вынуждены находиться на вполне определённом расстоянии друг от друга – в этом, как мы полагаем, и заключается природа связи «на дефекте масс» .

Такой подход выглядит предпочтительнее подхода официальной физики, в которой объяснение дефекта масс до сих пор отсутствует – что обусловлено, на наш взгляд, необоснованным допущением универсальности эйнштейновского выражения E =mc 2 . Действительно, считается, что это выражение справедливо для любой формы энергии. Но тогда, в случае с энергией связи «на дефекте масс», выходит казус. Если эта энергия связи, как казалось бы, положительна, то должен иметь место не дефект масс, а, наоборот, прирост. Если же она отрицательна, то и эквивалентная ей масса должна быть отрицательна – но, насколько нам известно, масса является принципиально положительной величиной. Разгадка, на наш взгляд, весьма проста: массе эквивалентна не любая форма энергии, а одна-единственная: собственная энергия квантового пульсатора . Потому и обнаруживается «дефект масс», что энергия связи, которая массе не эквивалентна, появляется за счёт убыли собственной энергии связуемых квантовых пульсаторов.

Нейтрон: связь «на приросте масс».

Протон, на наш взгляд, является квантовым пульсатором, имеющим модуляцию с электронной частотой и фазой положительного заряда; несущую же частоту протона можно определить из того условия, что масса протона соответствует частоте, равной разности несущей и электронной частот – при этом несущая составляет около 2.27× 10 23 Гц. Заметим, что масса протона меньше массы, соответствующей несущей, не из-за «дефекта масс». В протоне нет никаких суб-частиц: нельзя сказать, что он является соединением, например, массивного керна и позитрона. Названное уменьшение массы обусловлено всего лишь прерываниями несущей с электронной частотой – положительный заряд оказывается не присоединён, а как бы «вшит» через модуляцию.

Нейтрон же, на наш взгляд – это именно соединение, но такое соединение, состав участников которого циклически обновляется: пара «протон плюс электрон» принудительно сменяется парой «позитрон плюс антипротон», и обратно. Диаграмма иллюстрирует фазировки у двух «дорожек» результирующих квантовых пульсаций. Огибающая одной из этих дорожек задаёт положительный электрический заряд, а огибающая другой – отрицательный; высокочастотное же заполнение (несущая) перебрасывается из одной огибающей в другую – с частотой, вдвое меньшей электронной. На тех периодах электронной частоты, когда несущая находится в «положительной дорожке», составляющей нейтрон парой являются протон и электрон, а на тех периодах, когда несущая находится в «отрицательной дорожке» - позитрон и антипротон.

Как можно видеть, перебросы несущей из одной огибающей в другую – это циклическая смена состояний, которая обладает определённой энергией. Заметим, что эта энергия появляется не за счёт уменьшения собственных энергий участников процесса: она

добавляется к их собственным энергиям – отчего результирующая масса системы должна увеличиться на соответствующую величину. По логике концепции квантовых пульсаций, энергия циклических смен двух состояний равна произведению постоянной Планка на частоту этих смен. Поскольку, в рассматриваемом случае, эта частота вдвое меньше электронной, то результирующий прирост массы, по сравнению с суммой масс протона и электрона, должен составлять половину массы электрона. Теперь заметим, что энергия циклических смен пар, составляющих нейтрон, и энергия циклических пространственных перебросов несущей между «положительным» и «отрицательным» пульсаторами – это одна и та же энергия. А поскольку энергия циклических пространственных перебросов зависит от расстояния, на которое они производятся, то два пульсатора, составляющие нейтрон, обязаны находиться на определённом расстоянии друг от друга. Таким образом мы и объясняем природу связи «на приросте масс», благодаря которой существуют нейтроны. Используя формулы статьи , можно оценить расстояние, которое должно разделять центры двух пульсаторов в нейтроне: оно составляет ~ 2.8× 10 -15 м.

Как можно видеть, в нейтроне всегда присутствуют единичные разноимённые заряды, которые компенсируют друг друга – потому нейтрон электрически нейтрален. Вместе с тем, эти заряды образуют электрический диполь, у которого дипольный момент циклически инвертируется. Этим, на наш взгляд, и объясняется загадочная способность нейтрона к слабому участию в электромагнитных взаимодействиях – отчего наблюдается, например. пространственная селекция летящих нейтронов в сильных неоднородных электрических и магнитных полях.

Подчеркнём, что связь «на приросте масс» имеет принципиальное отличие от связи «на дефекте масс»: свободный нейтрон нельзя расщепить на составляющие с помощью, например, g -кванта – нейтрон не может его поглотить, т.к. нейтрону «некуда» возбуждаться. Вместе с тем, энергия связи в нейтроне должна быть превращаема в другие формы энергии – согласно закону сохранения энергии. Поэтому, при распаде свободного нейтрона, энергия связи в нём должна превращаться, на наш взгляд, в энергию g -излучения – но никак не в энергию антинейтрино (напомним, что гипотеза о нейтрино понадобилась, чтобы спасти закон сохранения релятивистского импульса, который с очевидностью нарушался при бета-распаде ). Что же касается причины распада свободного нейтрона, то она остаётся непонятна, поскольку, по логике вышеизложенного, даже при «приросте масс» нейтрон должен быть вполне стабильным объектом. Возможно, разгадка этой проблемы связана с тем, что вывод о нестабильности свободного нейтрона был сделан на основе экспериментов лишь с нейтронами, вылетающими из атомных котлов – нельзя исключить, что такие нейтроны, освобождаемые при распадах тяжёлых ядер, имеют какую-то особенность.

Небольшое обсуждение.

Вышеизложенные представления о нейтроне позволяют нам предложить более простые – и, на наш взгляд, более реалистичные – интерпретации некоторых ключевых экспериментов в физике элементарных частиц.

Так, согласно традиционным представлениям, ядра природных изотопов состоят из протонов и нейтронов – и, в частности, там нет и не может быть антипротонов. Считается, что антипротон может родиться при достаточно высокой энергии столкновения частиц – причём, родиться в паре с протоном, чтобы были соблюдены законы сохранения . Полагают, что именно такие рождения пар протон-антипротон происходили в эксперименте открывателей антипротона , которые направляли высокоэнергичные протоны на медную мишень и, среди продуктов реакции, регистрировали частицы, имевшие массу протона и отрицательный электрический заряд. Этот эксперимент считается также блестящим подтверждением специальной теории относительности, поскольку пара протон-антипротон рождалась, якобы, за счёт кинетической энергии исходного протона.

Но, на наш взгляд, о «блестящем подтверждении» здесь говорить не приходится. Ведь если верны вышеизложенные представления, то, в течение половины времени существования нейтрона, в его состав входит антипротон. Тогда проще допустить, что антипротоны не рождались, а выбивались из ядер мишени – при расщеплении ядерного нейтрона на антипротон и позитрон в результате воздействия, произошедшего на соответствующем полупериоде циклических превращений в нейтроне. При этом, конечно, ядро должно было превращаться в другой изотоп – а, по ортодоксальной версии, оно должно было оставаться прежним. Соответствующего анализа не проводилось, и данные о том, изменялось ядро или нет, отсутствуют. Поэтому нельзя считать доказанным, что антипротон рождался за счёт кинетической энергии исходного протона; версия же с выбиванием антипротона из ядра выглядит, на наш взгляд, гораздо правдоподобнее.

Добавим, что аналогично тому как протон и антипротон отличаются друг от друга тем, что имеют противоположные фазы прерывания несущей, нейтрон и антинейтрон отличаются друг от друга тем, что имеют противоположные фазы циклических превращений пар, входящих в их состав. Впрочем, в отличие от случая фиксированной фазы прерываний, задающей положительный или отрицательный электрический заряд, фаза циклических превращений пар в нейтроне не обязана быть фиксированной и может «плавать» – поэтому разница между понятиями «нейтрон» и «антинейтрон» является, на наш взгляд, весьма условной.

Заключение.

Поскольку у составных атомных ядер всегда имеется дефект масс, то значения массы нейтрона и энергии связи ядер оказываются взаимозависимы: если мы осознаем, что следует уменьшить значение массы нейтрона, то – при тех же самых значениях масс изотопов – придётся соответствующим образом уменьшить и значения энергии связи ядер. При уменьшении значения массы нейтрона на одну массу электрона, соответствующее уменьшение энергии связи на нуклон было бы особенно значительно для лёгких ядер, достигая у дейтрона 23%. Но для средних и тяжёлых ядер это уменьшение не превысило бы 4% - и здесь зависимость энергии связи на нуклон от атомного номера почти не изменила бы свой вид.

Впрочем, не коррекция энергий связи ядер была главной целью данной статьи. Как мы полагаем, неадекватность традиционных представлений о нейтроне является одной из главных причин того, что до сих пор не было предложено простой универсальной модели ядерных сил. А вышеизложенные представления открывают перспективы для построения такой модели; эту тему мы намереваемся обсудить в другой статье.

1. К.Н.Мухин. Экспериментальная ядерная физика. В 2-х томах. Т.1, «Физика атомного ядра». М., «Атомиздат», 1974.

2. Экспериментальная ядерная физика. Под ред. Э.Сегре. В 3-х томах. Т.1. М., «Изд-во иностранной литературы», 1955.

3. Д.Д.Странатан. «Частицы» в современной физике. М.-Л., «Гос. изд-во технико-теоретической литературы», 1949.

4. C.C.Lauritsen, H.R.Crane. Phys.Rev., 45 (1934) 550.

5. А.А.Гришаев. Автономные превращения энергии квантовых пульсаторов – фундамент закона сохранения энергии. – Доступна на данном сайте.

6. H.Bethe. Phys.Rev., 47 (1935) 633.

7. J.Chadwick, M.Goldhaber. Nature, 134 (1934) 237.

8. G.Ising, M.Helde. Nature, 137 (1936) 273.

9. H.A.Bethe. Phys.Rev., 53 (1938) 313.

10. В.А.Кравцов. Массы атомов и энергии связи ядер. М., «Атомиздат», 1974.

11. A.O.Hanson. Phys.Rev., 75 (1949) 1794.

12. R.E.Bell, L.G.Elliott. Phys.Rev., 79 (1950) 282.

13. Э.В.Ланько, Г.С.Домбровская, Ю.К.Шубный. Вероятности электромагнитных переходов атомных ядер. «Наука», Л., 1972.

14. R.C.Mobley, R.A.Laubenstein. Phys.Rev., 80 (1950) 309.

15. Г.Кноп, В.Пауль. Взаимодействие электронов и a -частиц с веществом. В кн.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, т.1. Пер. с англ. под ред. К.Зигбана. М., «Атомиздат», 1969.

16. А.А.Гришаев. Масса, как мера собственной энергии квантовых осцилляторов. – Доступна на данном сайте. nevessky _ o _ zakone .

18. А.А.Гришаев. Разноимённые электрические заряды, как противофазные квантовые пульсации. – Доступна на данном сайте.

19. Л.Кёртис. Введение в нейтронную физику. «Атомиздат», М.. 1965.

20. К.Н.Мухин. Экспериментальная ядерная физика. В 2-х томах. Т.2, «Физика элементарных частиц». М ., « Атомиздат », 1974.

21. O.Chamberlain, E.Segre, C.Wiegand, T.Ypsilantis. Phys.Rev., 100 (1955) 947.